Reconstrucción didáctica basada en física · alcance del modelo en Acerca de y en el libro del modelo.
01 · Dos mecanismos físicos distintos
Cámara de niebla: el alcohol de un fieltro a temperatura ambiente se encuentra con un suelo enfriado con hielo seco, y una capa delgada sobresaturada se condensa sobre los iones; las trazas blancas son gotas, no partículas luminosas. Cámara de burbujas: bajar la presión sobrecalienta el hidrógeno líquido, la energía depositada nuclea burbujas de vapor, y la recompresión las elimina. En ese modo no hay alcohol, hielo seco ni capa sensible gaseosa.
02 · Alcance dimensional y mecánico
El modo de niebla es un instrumento de difusión especificado de 220 × 220 × 140 mm. El modo de burbujas sigue la envolvente pública de la BEBC (3,7 m de diámetro, 4 m de altura, 35 m³, 3,5 T nominales, cinco cámaras) como un cilindro sensible de 1,717 m de radio × 3,78 m. La carrera del pistón, el detalle de la bobina y el criostato, la óptica y la sincronización de presión son parámetros de reconstrucción, y el tinte del corte del líquido es una anotación: el hidrógeno no tiene color.
03 · Transporte relativista
La propagación usa una hélice local analítica con pasos de longitud de arco adaptativos, recorte en los límites y pérdida media de energía: p²c² = T(T + 2mc²), r [m] = p⊥ [GeV/c] / (0,299792458 |q/e| B [T]). El campo es axial y uniforme dentro del líquido; los campos de borde no se resuelven, la cámara de niebla no tiene imán, y no se añade trabajo magnético a la energía cinética.
04 · Aproximaciones de interacción
Las partículas cargadas pesadas usan la pérdida media de Bethe con una corrección por efecto de densidad; los electrones usan la expresión de colisión del PDG más un término medio de pérdida radiativa. Los alcances de las alfa siguen R = 0,318 T^1,5 cm en aire de referencia, la dispersión es una aproximación gaussiana, y las interacciones nucleares, las cascadas, los rayos delta y las desintegraciones de piones o muones no se generan.
05 · Termodinámica y respuesta del detector
La saturación del hidrógeno usa el ajuste de Antoine del NIST, válido de 21,01 a 32,27 K; las burbujas se forman solo si P < Psat en el instante del paso, así que subir la presión más tarde no puede crear una traza perdida. La niebla usa una capa límite exponencial ajustada y un perfil de vapor lineal, no una solución acoplada de transferencia de calor, y los controles seleccionan estados equilibrados.
06 · Qué representan los puntos blancos
Los centros de las trazas proceden del cálculo de transporte; los puntos mostrados son muestras ponderadas de energía depositada, no recuentos de pares de iones, eficiencia de detección ni actividad de la fuente. Los radios de gotas y burbujas siguen aproximaciones de crecimiento R². En la vista del aparato, los dispersores no resueltos reciben una huella óptica mínima; el microscopio usa los diámetros del modelo sin ella.
07 · Trayectoria real frente a medición
La mezcla de referencia es un flujo seleccionado de alfa, electrones y muones rasantes, no un flujo de rayos cósmicos ni una simulación de cadena de desintegración. K⁰S → π⁺π⁻ se muestrea en el sistema de referencia en reposo, se acelera y se le da una longitud de desintegración exponencial con cτ = 26,844 mm; la masa invariante usa los momentos generados de las hijas, y el ajuste circular usa muestras de transporte en vez de fotografías.
08 · Tiempo, interacción y repetibilidad
El vuelo de la partícula dura nanosegundos y se integra a velocidad física. A 1×, el tiempo del detector de niebla corre en segundos reales, el ciclo de burbujas de 120 ms se muestra 100× más lento, y la inspección con microscopio pausa el tiempo del detector. Los ajustes afectan solo a las trazas nuevas, la semilla queda fija al reiniciar, y las interrupciones de más de cinco segundos no avanzan el modelo.
